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  • Radioprotection Cirkus - Circulaires
    2016 08 30 Catégorie EDF 5e Forum Européen de Radioprotectique 05 10 2016 00 00 Catégorie ATSR 10ème rencontres PCR 08 11 2016 00 00 Catégorie SFRP Connexion Identifiant Mot de passe Se souvenir de moi Identifiant mot de passe perdu Vous êtes ici Accueil Réglementation Circulaires Circulaires Circulaire N 750 SGDSN PSE PPS du 18 février 2011 Circulaire du 18 février 2011 relative à la découverte de plis colis contenants et substances suspectés de renfermer des agents radiologiques biologiques ou chimiques dangereux Tweet Catégorie Circulaires Circulaire n 800 SGDSN PSE PPS du 18 février 2011 Circulaire n 800 SGDSN PSE PPS du 18 février 2011 relative à la doctrine nationale d emploi des moyens de secours et de soins face à une action terroriste mettant en oeuvre des matières radioactives Tweet Catégorie Circulaires Circulaire du 12 janvier 2011 Circulaire du 12 janvier 2011 relative à l articulation entre le plan d opération interne l intervention des services de secours publics et la planification Orsec afin de traiter les situations d urgence dans les installations classées Tweet Catégorie Circulaires Circulaire DGT ASN n 04 du 21 avril 2010 Circulaire DGT ASN n 04 du 21 avril 2010 relative aux mesures

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  • Radioprotection Cirkus - Données de base
    Contact Événements à venir Journée Technique Tchernobyl 30 après 15 03 2016 08 30 Catégorie SFRP Journées Techniques Radioprotection et Formation 14 06 2016 09 00 Catégorie SFRP World Nuclear Exhibition 28 06 2016 09 00 Catégorie AIFEN Club des Radioprotectionnistes 27 09 2016 08 30 Catégorie EDF 5e Forum Européen de Radioprotectique 05 10 2016 00 00 Catégorie ATSR 10ème rencontres PCR 08 11 2016 00 00 Catégorie SFRP

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  • Radioprotection Cirkus - Données de base
    Journée Technique Tchernobyl 30 après 15 03 2016 08 30 Catégorie SFRP Journées Techniques Radioprotection et Formation 14 06 2016 09 00 Catégorie SFRP World Nuclear Exhibition 28 06 2016 09 00 Catégorie AIFEN Club des Radioprotectionnistes 27 09 2016 08 30 Catégorie EDF 5e Forum Européen de Radioprotectique 05 10 2016 00 00 Catégorie ATSR 10ème rencontres PCR 08 11 2016 00 00 Catégorie SFRP Connexion Identifiant Mot de

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  • Radioprotection Cirkus - Formations Cirkus
    Contact Événements à venir Journée Technique Tchernobyl 30 après 15 03 2016 08 30 Catégorie SFRP Journées Techniques Radioprotection et Formation 14 06 2016 09 00 Catégorie SFRP World Nuclear Exhibition 28 06 2016 09 00 Catégorie AIFEN Club des Radioprotectionnistes 27 09 2016 08 30 Catégorie EDF 5e Forum Européen de Radioprotectique 05 10 2016 00 00 Catégorie ATSR 10ème rencontres PCR 08 11 2016 00 00 Catégorie SFRP

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  • Radioprotection Cirkus - Formations Cirkus
    Journée Technique Tchernobyl 30 après 15 03 2016 08 30 Catégorie SFRP Journées Techniques Radioprotection et Formation 14 06 2016 09 00 Catégorie SFRP World Nuclear Exhibition 28 06 2016 09 00 Catégorie AIFEN Club des Radioprotectionnistes 27 09 2016 08 30 Catégorie EDF 5e Forum Européen de Radioprotectique 05 10 2016 00 00 Catégorie ATSR 10ème rencontres PCR 08 11 2016 00 00 Catégorie SFRP Connexion Identifiant Mot de

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  • Radioprotection Cirkus - Formations Cirkus
    scintillations peut être à l origine de pics supplémentaires dans le spectre observé 6 1 Analyse des interactions à l extérieur et effets sur le scintillateur Un rayonnement gamma provoque par effet photoélectrique sur les matériaux entourant le détecteur l émission de rayonnements X caractéristiques des produits utilisés Exemple rayonnements X du plomb Ex K a E K E L plomb Ex K a 74 keV Ex K b E K E M plomb Ex K b 85 keV Un rayonnement gamma provoque par effet Compton sur les matériaux entourant le détecteur l émission de rayonnements gamma diffusés Ils produisent un pic de rétro diffusion assez large ceci étant dû à la dispersion en énergie conséquence de la distribution angulaire L énergie du rayonnement diffusé s obtient par la relation E g E g 1 2 E c 0 511 avec E g en MeV Chaque matérialisation d un rayonnement gamma sur les matériaux entourant le détecteur conduit à l émission de deux rayonnements X d annihilation énergie 0 511 MeV étant émis en opposition un seul peut être détecté On obtiendra un pic parasite dit pic d annihilation 6 2 Spectre obtenu avec les différents effets 7 Matériels Voici quelques appareils pouvant faire de la spectrométrie Il y a des appareils portables dotés de NaI voire de semi conducteurs Pour les appareils de laboratoire il y a des semi conducteurs 8 Illustrations Voici quelques exemples de spectres obtenus avec des détecteurs à semi conducteurs Spectre du béryllium 7 Spectre du sodium 22 Spectre du cobalt 60 Spectre du fer 55 Tweet Catégorie Formation Cirkus articles Étude de schémas de désintégration Publication mardi 22 décembre 2015 13 26 Étude de schémas de désintégration N chrono DOC FO 5 1 Auteur Marc Ammerich Résumé Étude des schémas de désintégration cas du Tc99m et de l Iode 131 On trouve toutes les données dans les tables comme la mini tables des radionucléides ou radionucléides et radioprotection ou des données plus élaborées comme celles des tables des radionucléides sous forme papier ou par Internet Par exemple sur laraweb Nous allons étudier l iode 131 et le technétium 99m ÉTUDE n 1 On utilise l iode radioactif dans le domaine médical et plus particulièrement l iode 131 dans le cadre thérapeutique traitement de cancers thyroïdiens Dans le domaine industriel c est un produit de fission que l on peut rencontrer dans les réacteurs et qu il faut quantifier en thermes de rejets Le schéma de désintégration de l iode 131 est le suivant On donne l énergie de liaison des électrons de la couche K du Xénon 34 6 keV On donne l énergie de liaison des électrons de la couche L du Xénon 5 1 keV Ed énergie disponible entre les niveaux fondamentaux Le rendement de fluorescence de la couche K noté R K 87 1 Dresser le tableau des rayonnements émis par l iode 131 en distinguant les rayonnements particulaires des rayonnements électromagnétiques en donnant leurs énergies et intensités d émissions 1 Les désintégrations Il est d usage de commencer par établir les énergies et intensités d émission des rayonnements issus de la désintégration En l occurrence dans cet exercice les rayonnements bêta L énergie disponible entre les niveau fondamentaux va être la base de départ Pour bêta 1 E b 1 max Ed énergie du niveau excité sur laquelle arrive la désintégration E b 1 max 971 723 248 keV Pour bêta 2 E b 2 max Ed énergie du niveau excité sur laquelle arrive la désintégration E b 2 max 971 636 335 keV L ensemble des intensités des désintégrations est toujours égal à 100 Ce qui donne I b 1 I b 2 I b 3 100 Il n y a que bêta 2 dont on ne connait pas l intensité I b 2 100 I b 1 I b 3 I b 2 100 89 9 2 2 7 9 On a l ensemble des énergies et intensités pour les désintégrations 2 Les désexcitations Il y a donc 5 transitions partant des niveaux excités Pour t5 il y a le coéfficient a qui indique qu il y a une émission de rayonnements gamma et une émission d électrons de conversion interne ci Pour par t1 L énergie du rayonnement gamma sera E niveau excité E niveau fondamental E g 1 723 0 723 keV L intensité d émission du rayonnement gamma sera celle qui est apportée au niveau excité correspondant Ici c est la désintégration bêta 1 I g 1 I b 1 2 2 Pour t2 L énergie du rayonnement gamma sera E niveau excité E niveau fondamental E g 2 636 0 636 keV L intensité d émission du rayonnement gamma sera celle qui est apportée au niveau excité correspondant Ici c est la désintégration bêta 2 I g 2 I b 2 7 9 Pour t3 et t4 L intensité d émission des rayonnements gamma sera celle qui est apportée au niveau excité correspondant Ici c est la désintégration bêta 3 I g 3 I g 4 I b 3 89 9 Or It4 I g 4 81 6 I g 3 89 9 81 6 8 3 L énergie du niveau excité d où partent les transitions t3 et t4 énergie du niveau excité Ed E b 3 max E 971 607 364 keV L énergie du rayonnement gamma 3 sera E niveau excité départ E niveau excité arrivée E g 3 364 80 284 keV L énergie du rayonnement gamma 4 sera E niveau excité E niveau fondamental E g 4 364 0 364 keV Pour t5 It5 It3 It5 8 3 a 5 1 6 Or et It5 Ici5 I g 5 Ici5 1 6 I g 5 Soit 2 6 I g 5 It5 I g 5 8 3 2 6 3 2 Ici5 8 3 3 2 5 1 Il y a donc 3 2 d émission gamma et 5 1 d émission de conversion interne L énergie du rayonnement gamma 5 sera E niveau excité E niveau fondamental E g 5 80 0 80 keV L énergie des électrons de conversion interne sera égale à l énergie du rayonnement gamma niveau excité moins l énergie de liaison des électrons On considère que la conversion interne sera fera préférentiellement sur la couche K E eci5 E g 5 El K xenon E eci5 80 34 6 45 4 keV 3 Les autres rayonnements Les électrons de conversion interne créent des lacunes dans la couche K Il va donc y avoir un réarrangement du cortège électronique avec émission possible de rayonnements X X et d électrons Auger eA Ici 5 1 IX I eA Ici L intensité d émission des rayonnements X est donné par le rendement de fluorescence IX Ici x R K IX 5 1 x 0 869 4 4 IeA Ici iX IeA 5 1 4 4 0 7 L énergie des rayonnements X correspond à la différence des énergies de liaison c est à dire à l énergie de liaison de la couche moins l énergie de liaison de la couche L L énergie des électrons Auger correspond à l énergie de liaison de la couche moins deux fois l énergie de liaison de la couche L EX El K xenon El L xenon EX 34 6 5 1 29 5 keV EeA El K xenon 2 x El L xenon EeA 34 6 10 2 24 4 keV 4 Le tableau Comme dans le cas des tables de données nous allons présenter les résultats dans un tableau en ordonnant les rayonnements par type par énergie ou intensité d émission Rayonnements Energie en keV Intensité d émission en Rayonnement particulaire b 3 607 89 9 b 2 335 7 9 b 1 248 2 2 eci5 45 4 5 1 eA 24 4 0 7 Rayonnement Electro magnétique I g 1 723 2 2 I g 2 636 7 9 I g 4 364 81 6 I g 3 284 8 3 I g 5 80 3 2 IX 29 5 4 4 ÉTUDE n 2 Le technétium 99m est utilisé en médecine nucléaire à des fins diagnostiques Il est issu de la décroissance du molybdène 99 On l obtient par élution séparation chimique Voici la photo d un générateur commercialisé sur le marché international Le molybdène 99 est aussi un produit de fission On donne l énergie de liaison des électrons de la couche K du technétium 21 04 keV On donne l énergie de liaison des électrons de la couche L du technétium 2 73 keV L énergie de liaison des électrons de la couche M du technétium varie entre 0 55 et 0 25 keV Le rendement de fluorescence de la couche K noté R K 75 sur la couche L il est négligeable La période du molybdène 99 est égale à 66 heures La période du technétium 99m est égale à 6 heures Dresser le tableau des différents rayonnements leurs énergies et intensités d émission 1 Les désintégrations Il est d usage de commencer par établir les énergies et intensités d émission des rayonnements issus de la désintégration En l occurrence dans cet exercice les rayonnements bêta L énergie de la désintégration bêta 1 va être la base de départ Pour bêta 2 E b 2 max E b 1 max différence entre les niveaux excités sur lesquels arrivent bêta 1 et bêta 2 E b 2 max 436 920 143 1213 keV L ensemble des intensités des désintégrations est toujours égal à 100 Nous allons donc pouvoir écrire I b 1 I b 2 100 I b 1 100 I b 2 I b 1 100 82 18 Nous avons donc l ensemble des énergies et intensités pour les désintégrations 2 Les désexcitations Il y a donc 7 transitions partant des niveaux excités Pour t4 t5 t6 et t7 il y a le coéfficient a qui indique qu il y a une émission de rayonnements gamma et une émission d électrons de conversion interne ci Pour t5 la valeur de alpha étant tellement élevée et l énergie entre les transitions qu on ne considère alors qu il n y a que des électrons de conversion interne Leur énergie correspond à la différence d énergie entre les transitions t1 et t2 L énergie du rayonnement gamma 1 sera E niveau excité départ E niveau excité arrivée E g 1 920 143 777 keV L énergie du rayonnement gamma 2 sera E niveau excité départ E niveau excité arrivée E g 2 920 181 739 keV L intensité d émission des rayonnements gamma sera celle qui est apportée au niveau excité correspondant Ici c est la désintégration bêta 1 I g 1 I g 2 I b 1 18 Or I g 2 12 5 I g 1 18 12 5 5 5 t3 et t4 L énergie du rayonnement gamma 3 sera E niveau excité E niveau fondamental E g 3 181 0 181 keV L énergie du rayonnement gamma 4 sera E niveau excité départ E niveau excité arrivée E g 4 181 140 41 keV 140 kev étant l énergie du niveau excité d où part la transition 7 Or il y a pour ce niveau de la conversion interne puisque a 4 7 L énergie des électrons de conversion interne sera égale à l énergie du rayonnement gamma niveau excité moins l énergie de liaison des électrons On considère que la conversion interne sera fera préférentiellement sur la couche K E eci4 E g 4 El K technétium E eci4 41 21 04 19 96 keV L intensité d émission des rayonnements gamma et des électrons de conversion interne sera celle qui est apportée au niveau excité correspondant Ici c est la transition2 I g 3 It4 I g 2 12 5 Or It4 7 I g 3 12 5 7 5 5 a 4 7 Or et It4 Ici4 I g 4 Ici4 7 I g 4 Soit 8 I g 4 It4 I g 4 7 8 0 88 Ici4 7 0 88 6 12 t5 et t6 Pour t5 la valeur de alpha étant tellement élevée et l énergie entre les transitions qu on ne considère alors qu il n y a que des électrons de conversion interne Leur énergie correspond à la différence d énergie entre les transitions soit 3 keV On peut considérer que ce phénomène se passe à partir des électrons qui sont sur la couche M la couche L ayant déjà une énergie de liaison du même ordre de grandeur L énergie du rayonnement gamma 6 sera E niveau excité départ E niveau fondamental E g 6 143 0 143 keV Or il y a pour ce niveau de la conversion interne puisque a 6 41 L énergie des électrons de conversion interne sera égale à l énergie du rayonnement gamma niveau excité moins l énergie de liaison des électrons On considère que la conversion interne sera fera préférentiellement sur la couche K E eci6 E g 6 El K technétium E eci6 143 21 04 121 96 keV L intensité d émission des rayonnements gamma et des électrons de conversion interne sera celle qui est apportée au niveau excité correspondant Ici c est la somme des intensités de la désintégration bêta 2 et de la transition1 donc de l intensité de gamma 1 It5 It6 I b 2 I g 1 It5 It6 82 5 5 87 5 Or It6 1 Ici5 87 5 1 86 5 a 6 41 Or et It6 Ici6 I g 6 Ici6 41 I g 6 Soit 42 I g 6 It6 I g 6 1 41 0 02 On va donc considérer aussi qu il n y a que des électrons de conversion interne Ici6 1 Pour t7 L énergie du rayonnement gamma 7 sera E niveau excité départ E niveau fondamental E g 7 140 0 140 keV Or il y a pour ce niveau de la conversion interne puisque a 7 0 114 L énergie des électrons de conversion interne sera égale à l énergie du rayonnement gamma niveau excité moins l énergie de liaison des électrons On considère que la conversion interne sera fera préférentiellement sur la couche K E eci7 E g 7 El K technétium E eci7 140 21 04 118 96 keV L intensité d émission des rayonnements gamma et des électrons de conversion interne sera celle qui est apportée au niveau excité correspondant Ici c est la somme des intensités de la transition 5 et de la transition3 It7 It3 It5 It7 87 5 5 5 93 a 7 0 114 Or et It7 Ici7 I g 7 Ici7 0 114 I g 7 Soit 1 114 I g 4 It4 I g 7 93 1 114 83 5 Ici7 93 83 5 9 5 3 Les autres rayonnements Les électrons de conversion interne créent des lacunes dans la couche K D autres le font dans la couche L et d autres dans la couche M Il va donc y avoir un réarrangement du cortège électronique avec émission possible de rayonnements X X et d électrons Auger eA Quels sont les électrons de conversion interne qui peuvent contribuer à créer des lacunes dans la couche K Eci4 19 96 keV lacunes dans la couche L Eci5 3 keV lacunes dans la couche M Eci6 121 96 keV lacunes dans la couche K Eci7 118 96 keV lacunes dans la couche K Ici6 1 Ici7 9 5 Ici total 10 5 IX I eA Ici L intensité d émission des rayonnements X est donnée par le rendement de fluorescence IX Ici x R K IX 10 5 x 0 75 7 9 IeA Ici iX IeA 10 5 7 9 2 6 L énergie des rayonnements X correspond à la différence des énergies de liaison c est à dire à l énergie de liaison de la couche moins l énergie de liaison de la couche L L énergie des électrons Auger correspond à l énergie de liaison de la couche moins deux fois l énergie de liaison de la couche L EX El K technétium El L technétium EX 21 04 2 73 18 3 keV EeA K El K technétium 2 x El L technétium EeA K 21 04 5 46 15 6 keV Enfin on peut considérer qu il y a une émission d électron Auger venant de la couche L EeA L El L technétium 2 x El M technétium EeA L 2 73 2 x 0 5 1 7 keV L intensité d émission est celle de Ici4 soit 6 12 4 Le tableau Comme dans le cas des tables de données nous allons présenter les résultats dans un tableau en ordonnant les rayonnements par type par énergie ou intensité d émission Rayonnements Energie en keV Intensité d émission en b 2 1213 82 b 1 436 18 eci6 122 1 eci7 119 9 5 eci4 20 6 1 eA K 15 6 2 6 eci5 3 86 5 eA L 1 7 6 1 I g 1 777 5 5 I g 2 739 12 5 I g 3 181 5 5 I g 7 140 83 5 I g 4 41 0 9 IX 18 3 7 9 Tweet Catégorie Formation Cirkus articles Formation radioprotection travailleur Publication mardi 22 décembre 2015 12 30 Formation radioprotection travailleur N chrono DOC FO 2 2 Auteur Marc Ammerich Éditeur domino avril 2015 Résumé Quelques trucs sur comment faire une formation ce qu elle doit contenir et comment la faire vivre INTRODUCTION Code du travail Section 2 Formation Article R 4453 4 Les travailleurs susceptibles d intervenir en zone surveillée en zone contrôlée ou sur les lieux de travail des établissements mentionnés au deuxième alinéa de l article R 4451 2 bénéficient d une formation à la radioprotection organisée par l employeur Cette formation porte sur 1 Les risques liés à l exposition aux rayonnements ionisants 2

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  • Radioprotection Cirkus - Notes techniques Cirkus

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  • Radioprotection Cirkus
    27 09 2016 08 30 Catégorie EDF 5e Forum Européen de Radioprotectique 05 10 2016 00 00 Catégorie ATSR 10ème rencontres PCR 08 11 2016 00 00 Catégorie SFRP Connexion Identifiant Mot de passe Se souvenir de moi Identifiant mot de passe perdu Vous êtes ici Accueil Calendriers des événements Vue mensuelle Vue hebdomadaire Janvier Février Mars Avril Mai Juin Juillet Août Septembre Octobre Novembre Décembre 2013 2014 2015 2016

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